挤压时塑性变形区内变形体单位截面上的应力状态，基本为三向压应力状态，即轴向压应力、周向压应力和径向压应力。

正向挤压时，轴向压应力是由于挤压杆作用于金属上的压力和模子的反作用力产生的；径向压应力和周向压应力则是由于挤压筒和模孔的侧壁作用的压力产生的。挤压变形区内各点的主应力值是不相同的。挤压开始阶段的应力状态类似自由体镦粗，基本挤压阶段的应力分布如图1所示；

轴向主应力们在垫片上的分布是边部大、中心小。这是由于中心部分的金属正对着模孔，根据最小阻力定律可知其变形阻力最小，故所产生的主应力σ₁也就最小。主应力σ₁沿轴线上的分布由挤压垫片向模孔方向逐渐减小到模子出口处为零，径向主应力σ_r的分布规律与轴向主应力σ₁相同。周向主应力σ_θ与径向主应力σ_r 之间的关系属于轴对称变形问题，即σ_θ≈σ_r 。实际上二者之间存在着一定的差值，其值由对称轴向表面处逐渐增大，并且其绝对值总是lσ_rl >lσ_θl 。在变形区的不同部位轴向主应力σ₁与径向主应力σ_r 之间的关系也是不同的：在靠近挤压筒壁部位为lσ₁ l>lσ_r l，而在对着模孔的部位，则lσ₁ lr l。这一结论可以通过金属流动实验得到证实。在终了挤压阶段，金属沿径向流动速度增加使金属硬化程图2挤压结束阶段的受力情况挤ji度、摩擦力和挤压力增加，引起作用在挤压筒上的正压力dN和摩擦力dτ₁，的增加。这就破坏了与垫片上的摩擦力dτ_d之间的平衡，促使外层金属沿abc界面向锭坯中心流动，如图2所示。在变形区内应力的大小不论如何变化，应力状态基本为三向压应力是不变的。

反向挤压时，塑性变形区的应力状态仍然是三向压应力。在变形区之外，由于金属与筒壁无摩擦力，应力状态为三向等压应力。