第Ⅱ类超导体(superconductorofthesec-(mdklnd)

具有两个临界磁场H_c1和H_c2(分别称为下临界场和上临界场)、可以经历超导态、混合态和正常态三种状态的超导体。

第Ⅱ类超导体的磁化曲线如图所示。在外磁场H_a<H_c1t以前具有和第1类超导体相同的完全抗磁性，超导体内磁通密度B=0；当H_a处于H_c2和H_c1之间时，超导体处于混合态，部分磁场以磁通线为单位-根-根地穿透到超导体内，磁通线具有的磁通量正好等于-个磁通量子，但体系仍保持-定的超导电性。混合态的存在是第二类超导体的重要特征，其内在原因是第Ⅱ类超导体的G-L参量K=λ(T)/ε(T)>1/2^-1/2(λ(T))为GL穿透深度，ε(T)为相干长度，见金兹堡-朗道理论)从而导致其界面能为负值。当H_a≥H_c1时，出现正常-超导界面从能量上是有利的，因而超导体进入混合态；当H_a≥H_c2时，超导体完全恢复到正常态。

第Ⅱ类超导体又有理想第Ⅱ类超导体和非理想第

第Ⅱ类超导体的磁化曲线Ⅱ类超导体之分。前者为均匀无缺陷的第Ⅱ类超导体，在其中磁通线在洛仑兹力作用下呈周期的三角形点阵排列。其临界电流密度仍很低；后者为不均匀、含有缺陷的第Ⅱ类超导体，由于缺陷的磁通钉扎作用，阻碍磁通线的运动，使其磁通线成不均匀分布，并能无阻承载大的传输电流。因此，实用型超导体均为非理想第Ⅱ类超导体，也称之为硬超导体。(见磁通钉扎理论)